Razduvayushchayasya Vselennayaстатья из журнала
Аннотация: УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК524.8 + 539.12.01 РАЗДУВАЮЩАЯСЯ ВСЕЛЕННАЯ •) Л. Д. JTunde СОДЕРЖАНИЕ 1. Введение , 177 2. Спонтанное нарушение симметрии в калибровочных теориях 179 3. Фазовые переходы в калибровочных теориях 183 4. Расширяющаяся горячая Вселенная (стандартный сценарий) 184 5. Проблемы стандартного сценария 187 6. Первоначальный вариант сценария раздувающейся Вселенной 192 7. Новый сценарий раздувающейся Вселенной (упрощенный вариант) 194 8. Уточнение сценария 196 9. Модель Старобинского , 199 10.Реликтовое раздувание 200 11.Хаотическая раздувающаяся Вселенная 203 12. Квантовое рождение раздувающейся Вселенной 206 13.Заключение 209 Цитированная литература 210 *) Расширенный вариант статьи направлен в здурнал «Reports on Progress in Physics».с лагранжианом *) 1 Ж 2 2 Х_ 4(2.1) описывающим поле ф с массой М и константой связи "к.Потенциальная энергия поля ф (эффективный потенциал) в этой теории без учета квантовых поправок имеет следующий вид:откуда видно, что при Ж" 2 > 0 наиболее энергетически выгодное состояние в теории (2.1) отвечает классическому полю ф = 0 (рис.1, а).Если же, однако, рассмотреть теорию (2.1) с «неправильным» знаком М 2 = -ц 2 • -ф).Заметим, что после нарушения симметрии спектр частиц в теории меняется.'Так,например, теория (2.1) при ф = 0, М г <С.О выглядела как теория тахионов с мнимой массой, т (ф=о)-Ф=0 В то же время квадрат массы возбуждений скалярного поля после нарушения симметрии становится положительным: Ф=Фо (2-3) Если к лагранжиану теории (2.1) добавить лагранжиан безмассовых фермионов, содержащий член (?я| д| )ф, то после нарушения симметрии фермионы приобретают массу тпф = (Зф 0 = G ix/Y~h.Аналогичным образом можно придать массу и векторным Полям, взаимодействующим со скалярными полями.В качестве простейшего примера рассмотрим так называемую модель Хиггса 81 , описывающую абелево (аналог электромагнитного) векторное поле Лц, взаимодействующее с комплексным скалярным полем % = (1/1/^2) (% г + + 11г)-Лагранжиан этой теории выглядит следующим образом: Z, = -%* ieA») (2.4) *) Всюду в статье используется система единиц % = с = 1, принятая в теории элементарных частиц.Для перехода к более традиционным единицам следует домножить рассматриваемые величины на соответствующие степени К и с, исходя из соображений размерности (П = 6,6-Ю-22 МэВ-с = 10-27 эрг-с, с = 3-Ю 10 см/с).При этом, например, уравнение (2.1) перепишется в следующем виде: L = -(5"ф) 2 Г2-Ф 2 т" Ч> • 2 ^ й 2 4 *) Точнее , N B ж N F -число бозонных и фермионных степеней свободы; так, например, для массивного векторного поля JV B = 3.
Год издания: 1984
Авторы: Andrei Linde
Издательство: Lebedev Physical Institute
Источник: Uspekhi Fizicheskih Nauk
Ключевые слова: Education, Innovation and Language Studies, Diverse Scientific Research in Ukraine
Открытый доступ: bronze
Том: 144
Выпуск: 10
Страницы: 177–177